當 T → 0，熱容趨於零
C = T (∂S/∂T) = (∂S/∂lnT) → 0
這是因為 T → 0 即、 ln T → - ∞ ， 且 S → 0。只要 S → 某常數， ∂S 便 → 0。
回憶先前曾推導，每莫耳每個自由度是 C = R/2
熱膨脹停止
基於 T → 0 時 S → 0，(∂S/∂p)T → 0 當 T → 0（因為 "S→某常數" 意味著 ΔS → 0 ）。利用 Maxwell 關係式（dU = T dS - p dV），有
1/V (∂V/∂T)p → 0，因此體膨脹係數 βp → 0。
T → 0 時任何氣體不再是理想
（單原子）理想氣體的特徵是 Cp - CV = R ，然而，當 T → 0 時， Cp 、 CV 皆為零，故前式不再成立。
另外，理想氣體 CV = 3/2 R ，故此式在 T → 0 時也不成立。
再者，前有 S = CV ln T + R ln V + constant ，一旦 T → 0 ，就會導致 S → - ∞ （違反第三定律）
越是低溫，微弱的交互作用越是重要。
居禮定律不成立
居禮定律陳述 χ∝ 1/T（即 χ正比於 1/T），故 T → 0 會導致 χ→ ∞，這樣不行嗎？
不行。第三定律意味著 (∂S/∂B)T → 0 （因為 S → 常數的話，ΔS → 0），而
(∂S/∂B)T = (∂m/∂T)B = VB/μ0 (∂χ/∂T)B ，故 (∂χ/∂T)B → 0，如此違反居禮定律。
居禮定律是基於每一個磁矩的行為是完全獨立而推導出來（指微觀推導的版本），χ是描述微小外加磁場下所引發的微小磁矩變化。當磁矩間的交互作用不可忽略時，更小的外加磁場就可以使磁矩扭轉。
也就是說，高溫時，kBT 遠大於交互作用能，各微觀單元顯得獨立無關，在低溫下，各單元行為獨立的假設不再成立。
絕對零度永不可及
以有限的步驟，不可能冷卻至 T = 0。
嚴密證明複雜，課本採下圖說明：
圖中 X1 及 X2 是參數（如磁場），降溫乃藉由等溫之下增加 X 與絕熱之下去除(減小) X 來達成。（圖中 X 的值是 X2 大於 X1） 。若降溫行為是 (a) 則有限步驟下絕對零度可達，若是 (b) 則不可達。為什麼 (b) 才是對的？因為第三定律的關係。
最後，一點關於卡諾引擎的討論：
卡諾引擎的效率是 eta = 1 - (TH / TL)，若 TL = 0K，則效率為 1，即熱全轉功，違反第二定律。令人不禁想，有限次數達不到 0K 是否不需要使用第三定律作為條件？答案是，還是需要 第三定律，原因在於：想讓卡諾引擎其中一個熱庫是接在 0K 這樣的考量是有問題的，因為對於其中會經歷的等溫過程而言，一旦系統達到零度 K ，沒再把它加熱是改變不了其熱力學狀態的。<卡諾引擎接到 0K 熱庫，它就凍停了。> 一般因此認為第三定律是獨立於第二定律的假說。
第三定律替我們指出，一些簡單模型如理想氣體及居禮磁鐵，在絕對零度時的行為都要被修正。如此引發對物質之微觀熱性質作探討之動機，而開啟統計力學研究為下一個階段。